Bakerian Lecture 1917: Die Konfigurationen von rotierenden Kompressible Massen. Er pa Q=Cz startsfrom Unendlichkeit und bewegt sich nach innen, so dass das maximale Volumen an Wasserstoff, die 2 D 2 200 Herr J. H. JEANS AUF DEN Konfigurationen beibehalten werden kann kontinuierlich abnimmt. Mit einer vorgegebenen Menge an Wasserstoff, theellipsoidal Punkt der Gabelung kann oder kann nicht vor der Frage erreicht werden begunto vom Äquator aus der Abbildung ausgeworfen werden. Der einfachste Fall für eine genaue Diskussion tritt auf, wenn der Kern asincompressible behandelt wird. In Abb. 3 Die dicke Kurve stellt den Querschnitt durch theax

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Bakerian Lecture, 1917: The Configurations of Rotating Compressible Masses . he equipotential Q = Cz startsfrom infinity and moves inwards, so that the maximum volume of hydrogen which 2 D 2 200 MR. J. H. JEANS ON THE CONFIGURATIONS can be retained continually decreases. With an allotted amount of hydrogen, theellipsoidal point of bifurcation may or may not be reached before matter has begunto be ejected from the equator of the figure. The simplest case for accurate discussion occurs when the core is treated asincompressible. In fig. 3 the thick curve represents the cross-section through theaxis of rotation of an incompressible mass at the Maclaurin-Jacobian point ofbifurcation, * while the thin curve represents the equipotential Q = Gz9 which has aseries of double points round its equator. If the volume of light materialsurrounding the core is just equal to the volume between these surfaces, matter willbegin to be thrown off at the equator precisely at the moment at which theellipsoidal point of bifurcation is reached. If the volume of light matter is at first. Fig, 3. greater than this critical volume, matter will be thrown off equatorially before theellipsoidal point of bifurcation is reached, the amount ejected being such that thevolume is just reduced to the critical volume when this point is reached. Conversely, of course, if the volume of light matter is initially less than this, the point ofbifurcation will be reached before any matter is thrown off equatorially. A rough estimate shows that the critical volume, when the matter is incompressible, is about one-third of the volume of the core. For a compressible core for whichy > 2*2, it is of course less, becoming equal to zero when y = 2*2 (approximately). This completes our collection of theoretical results. They may now be recapitulatedand discussed with reference to actual astronomical conditions. Summary and Discussion of Results. 45. Our discussion began with a general survey of the types of configuratio

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