. Ein Lehrbuch der Elektrotechnik;. t berücksichtigt). In Abb. 390 der Strom in einer Phase hat seinen Maximalwert von 38o Electrical Engineerir^, während er in den anderen Phasen gleich ^.i. ist Die Induktivitäten zwischen A und B neutralisieren sich gegenseitig. Die Feldstärke zwischen diesen Punkten ist also konstant und entspricht den Amperedrahtzwischen B und D. die Anzahl dieser Amperedrähte ist EIN q .t + 2. 2 2 1-5? •»■ Wenn wir die gleiche Annahme wie vorher machen, wie auf die große Anzahl von Schlotsper-Spulenseite, die Flussdichte wird gleichmäßig von B zu einem Punkt zwischen B und D, wo die Nord-pol

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. A text-book of electrical engineering;. t considered). In Fig. 390 the current in one phase has its 38o Electrical Engineerir^ maximum value, while in the other phases it is equal to ^.i. The con-ductors between A and B neutralise each other. The field strength betweenthese points is therefore constant and corresponds to the ampere-wiresbetween B and D. The number of these ampere-wires is A q .t + 2. 2 2 1-5? •»■ If we make the same assumption as before as to the large number of slotsper coil-side, the flux density will decrease uniformly from B to a pointbetween B and D, where the north pole ends and the south pole begins.If the excitation is plotted on a base representing the pole-pitch, theshaded figure in Fig. 390 is obtained. The same is repeated for the other extreme case, when the current inone phase is passing through zero (Fig. 391). The wiresbelween A and Dmay now be looked upon as belonging to one large coil-side, in the middle ofwhich the field strength is zero. From this point the field increases uniformly. ® O (i) O O O O Q) g> 6 Q Qi ® ® ® ® Fig- 391on either side, until point ^ is reached, at which the excitation will be 2 . - . i. sin 60° = 0866 .q .i From B to A the field still increases uni-The excitation at A is due to all the ampere- A A 2g.4.sin 60° = i-y^.q.i. formly, but at a smaller rate, wires between A and D, viz. On comparing Figs. 390 and 391 with Figs. 388 and 389, we find that theshaded curves have exactly the same shape, but that they have been ex-changed, the flat-topped curve being now obtained for the conditions ofphase which previously gave the pointed curve. The ordinates of thepresent curves are only 0-866 of the previous ordinates, so that equation(168) becomes a a ■X^mean = 0-866.1-l6.g.J = i-oo^.q, i (169). We shall now consider the excitation produced by the currents in asquirrel cage rotor. The upper curve in Fig. 392 represents the field whichcuts the rotor bars. It varies from point to point around the

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