. Carnegie Institution of Washington Publikation. E-Reihe von Experimenten wurden mit dem Messingrohr (Tabelle 20), in einem (5), von denen es nur an den Enden mit seinen ursprünglichen Curva-UMGEKEHRTEN UND NICHT-UMGEKEHRTEN SPEKTREN unterstützt. 91 türig nach oben konvex; in der sechsten Serie wurde das Rohr zusätzlich in der Mitte auf einem großen Pendeldraht oder Aufhänger unterstützt. TABELLE 20. Serie. Druckbereich. Io6AL(Druckanstieg). Io6AL(Druckabfall). =; (kostenlos) . 100 bis 600 atm. 12.3 cm. 15.2 cm. 6 (unterstützt)... 100 500 13.6 15-2 die einzelnen Ergebnisse sind in den Abbildungen 59 und 60 dargestellt. Es wird n sein

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. Carnegie Institution of Washington publication. e series of experiments were made with the brass tube (table 20), in one (5) of which it was supported only at the ends with its original curva- REVERSED AND NON-REVERSED SPECTRA. 91 ture convex upward; in the sixth series the tube was additionally supportedin the middle on a large pendulum-like wire or hanger. TABLE 20. Series. Range ofpressure. io6AL(pressureincreasing). io6AL(pressuredecreasing). =; (free) . 100 to 600 atm. 12.3 cm. 15.2 cm. 6 (supported)... 100 500 13.6 15-2 The individual results are shown in figures 59 and 60. It will be noticedthat an error was introduced when pressures passed from the increasing tothe decreasing phase at the highest pressure, and this was particularly thecase when a slight leak developed. If the highest pressure is omitted, io6AL= 14.7, both for increasing and decreasing pressures in the case of the sus-pended tube. Hence k = i.25oX io6, not differing essentially from the above.The unsupported tube is highly subject to viscosity. 500 8® dim.. The large effect resulting from viscosity is also shown in the initial andfinal readings (100 atmospheres) in figures 59 and 60. It is in both casesagain an apparent contraction and is present even in the supported tube.The viscous effect in the lapse of time is directly given in the following inde-pendent measurements of apparent contraction. The tube was kept chargedwith an internal pressure of 100 atmospheres. Time 9h3om ioh 5m i2h i2ro Length, L 0.0173 0.0183 0.0206 cm. It is difficult to understand, however, how anything of the nature of vis-cous longitudinal contraction can occur under internal pressure. One might 92 THE INTERFEROMETRY OF suppose that the cylindrical tube as a whole is gradually progressing towardan ultimate spherical form, but this seems far-fetched. It is more reasonableto suppose that the viscosity is simply flexural. The tube is curved slightlyconvex upward and therefore the end mirrors N and H, figure 54, rota

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